1 本日の学習内容

1.1 先週までの復習

1.1.1 フーリエ変換

フーリエ変換(Fourier transform)は,時間情報を周波数情報に変換している.すなわち, 時刻の関数で振幅が$ f(t)$が分かったとすると,周波数(角振動数)の関数でその振幅 $ F(\omega)$がわかる.

$\displaystyle F(\omega)$ $\displaystyle =\frac{1}{\sqrt{2\pi}} \int_{-\infty}^{\infty}f(t)e^{-i\omega t}\,\mathrm{d}t$ (1)
$\displaystyle f(t)$ $\displaystyle =\frac{1}{\sqrt{2\pi}} \int_{-\infty}^{\infty}F(\omega)e^{i\omega t}\,\mathrm{d}\omega$ (2)

この式は,次のように理解する.

1.1.2 導関数のフーリエ変換

導関数のフーリエ変換は,電気では極めて重要なのでもう一度,話しておく.導関数 $ f^\prime(t)$のフーリエ変換を考える.フーリエ変換の定義の式(1)に代入し,部分積分を行うと,

$\displaystyle \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^\infty \if 11 \frac{\,\mathrm...
...ty}^\infty +\frac{i\omega}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^\infty f(t)e^{-i\omega t}$ (3)

が得られる.自然界の物理量$ f(t)$は,

$\displaystyle \lim_{t\to -\infty}f(t)=\lim_{t\to \infty}f(t)=0$ (4)

である.なぜならば,無限に続く波は存在しないからである.したがって,この式の右辺 の第一項はゼロとなり,導関数のフーリエ変換は,

$\displaystyle \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^\infty \if 11 \frac{\,\mathrm...
... \frac{\,\mathrm{d}^{1} f(t)}{\,\mathrm{d}t^{1}}\fi e^{-i\omega t}\,\mathrm{d}t$ $\displaystyle =\frac{i\omega}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^\infty f(t)e^{-i\omega t}\,\mathrm{d}t$    
  $\displaystyle =i\omega F(\omega)$ (5)

となる.ようするに導関数のフーリエ変換は,元の関数のフーリエ変換の$ i\omega$倍である.

2階の導関数のフーリエ変換も考えてみよう.同じように部分積分の公式を使うと,

$\displaystyle \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^\infty \if 12 \frac{\,\mathrm...
...rm{d}t} \else \frac{\,\mathrm{d}^{1} f(f)}{\,\mathrm{d}t^{1}}\fi e^{-i\omega t}$ (6)

となる.式(4)から, $ f^\prime(-\infty)=f^\prime(\infty)=0$であ る.これから,右辺第一項はゼロとなる.右辺第二項は,導関数のフーリエ変換となって いる.したがって,二階の導関数のフーリエ変換は,

$\displaystyle \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^\infty \if 12 \frac{\,\mathrm...
... f(t)}{\,\mathrm{d}t^{2}}\fi e^{-i\omega t}\,\mathrm{d}t =(i\omega)^2 F(\omega)$ (7)

となる.同じ計算を進めると,$ n$回の導関数のフーリエ変換は,

$\displaystyle \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^\infty \if 1n \frac{\,\mathrm...
... f(t)}{\,\mathrm{d}t^{n}}\fi e^{-i\omega t}\,\mathrm{d}t =(i\omega)^n F(\omega)$ (8)

となる.

1.2 本日の学習内容

本日の内容は,教科書から離れてる.本日のゴールは次のとおりである.
ホームページ: Yamamoto's laboratory
著者: 山本昌志
Yamamoto Masashi
平成19年2月22日


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