3 オームの法則

3.1 電荷を運ぶもの

3.1.0.1 バン・デ・グラーフ加速器

電流は電荷の流れであることは分かった．それでは，電荷どのようにして動くのだろう?．力学的な力で動かすものもある．例えば，図5バン・デ・グラーフ加速器では電荷をベルトに乗せて，モーターの力で動かしている．

この装置は，高エネルギーの(10MV)ビームを得るものである．原理は次のようになっている．

高電圧電源によりコロナ放電を起こさせ，電荷を絶縁ベルト表面に乗せる．
乗せられた電荷は，エレベーターのように上部に運ばれ，集電針により取り除かれる．そうすると，上部に多くの電荷が蓄積され電圧が高くなる．
上部にはイオン源で放電を起こすことにより，正イオンのビームが生成される．
生成されたビームは高い電場により加速され，最終的にはターゲット--通常は金属--に衝突する．
ターゲットに衝突した正イオンは，金属中の電子を奪い中性になる．
ターゲットのアースラインと高電圧電源のアースラインを通して，電子の移動が起きる．

このようにして，電流が動いている．これでも，電流のループがある回路になっていることを認識する必要がある．

**図 5:** バン・デ・グラーフ加速器の原理図
$\includegraphics[keepaspectratio, scale=1.0]{figure/Van_de_Graaf_acc.eps}$

3.1.0.2 大気中の電流

これは面白い．ファインマン物理学I I I 9章 [2]の話である．大気中の電流は稲妻やイオン，あるいはイオンがついた水滴などが担っている．大気中の電流の振舞はとても複雑で，ここで述べる事はできない．時間的も私の知識も不足している．ただし，このファインマンの教科書に書かれている面白い内容のみ述べることにする．

大気中の100[V/m]くらいの電場がある．地上の電圧をゼロとすると，上昇するに従い電圧が高くなる．その様子を6に示す．この電場により，約 $10^{-12}\,\mathrm{[A/m^2]}$ とごくわずかな電流が流れている．電流の担い手は，宇宙線により電離された空気の分子-- イオン--である．

**図 6:** 地上付近での電場の様子
$\includegraphics[keepaspectratio, scale=1.0]{figure/E_field_near_earth.eps}$

上空50,000 $\mathrm{[m]}$ には，比較的比較的電気伝導率の高い層がある．地上とこの層でコンデンサーを構成している．コンデンサーの電圧は，400,000 $\mathrm{[V]}$ である (図7)．このコンデンサ中を約 $10^{-12}\,\mathrm{[A/m^2]}$ の密度で電流が流れている．トータルの電流量は 1800 $\mathrm{[A]}$ にもなる．電力は700 $\mathrm{[MW]}$ にもおよぶ．

このような大電流が流れれば，コンデンサーはすぐに放電してしまう．実際，そのようなことは起きておらず，耐えず100 $\mathrm{[V/m]}$ の電場が存在して，上空から電流が降り注いでいる．このようなことが起きるためには，コンデンサーに充電する機構が必要である．雷雨がその役割を担っている．雷が地球に負の電荷を運び，コンデンサーを充電しているのである．驚いたことに，雷は放電しているのではなく，充電をしているのである．この充電するためのメカニズムどうなっているのだろうか?．これは，なかなか難しい問題のようである．興味のある者は調べてみると良い．

**図 7:** 地上付近での電場の様子
$\includegraphics[keepaspectratio, scale=1.0]{figure/E_field_far_earth.eps}$

3.1.0.3 普通の回路

普通の回路は，金属あるいは半導体でできている．この場合，電流の担い手は電子である．半導体では正孔があたかも電流のキャリアーに見えることがある．正孔をキャリアーとして取り扱うが，この場合でも動いているのは電子である．そのことを忘れてはならない．

ほとんどの場合，回路中の電子は電場により動かされている．その他の力で動かされることは，非常にまれである．

3.2 オームの法則

ここでは極めて応用範囲の広いオームの法則(ohm law)について，学習する．これは，電場の作用により電流が流れる--ということを表した式である．ここでは，それを場の式に書き改める．そして，オームの法則の物理的な内容を示す．

まず，図8のような棒である．この両端に定常電流を流すと，それに比例した電圧が発生する．これをオームの法則と言い，

$\displaystyle V=IR$

(12)

と書き表せる．この比例定数

を電気抵抗(あるいは抵抗)と呼ばれる量で，かなり広い範囲で電圧や電流に依存しないで一定の値である．しかし，物質やその状態，形には依存する．抵抗の単位は[ $\Omega$ ]と書き，オームと読む．SI組み立て単位だと， $\mathrm{[m^2\cdot kg\cdot S^{-3}\cdot A^{-2}]}$ である．

実験によると，この抵抗は導体の長さに比例して，断面積に反比例する．すなわち，

$\displaystyle R=\rho\frac{L}{S}$

(13)

である．この比例定数 $\rho$ を抵抗率と言う．この抵抗率は導体の形に依存しないで，導体固有の値である．すなわち，導体の物性値である．また，抵抗が断面積に比例すると言うことは，電流は導体の内部全体にわたって流れていることを表している．

それでは，次にいつものようにこれを場の量で表すことにする．まずは，オームの法則を

$\displaystyle V=I\rho\frac{L}{S}$

(14)

と書き改める．これはいつでも成立するので，非常に小さい領域で考えることにする．すると，

$\displaystyle \Delta V=\Delta I\rho\frac{\Delta L}{\Delta S}$

(15)

が成り立つ．これを変形して，

$\displaystyle \frac{\Delta V}{\Delta L}=\rho\frac{\Delta I}{\Delta S}$

(16)

である．左辺は電場，右辺の $\Delta I/\Delta S$ は電流密度を表す．従って，

$\displaystyle \boldsymbol{E}=\rho \boldsymbol{j}$

(17)

である．通常， $\rho$ の逆数である電気伝導率 $\sigma$ をつかって，この式は

$\displaystyle \boldsymbol{j}=\sigma \boldsymbol{E}$

(18)

と書かれる．これが，場の量で書かれたオームの法則である．

**図 8:** オームの法則
$\includegraphics[keepaspectratio, scale=1.0]{figure/Ohm_law.eps}$

3.3 オームの法則の電子論

ここでは，オームの法則が成り立つためには，導体中で電子の運動について述べる．この辺の話は，文献 [1]を参考にしている．

オームの法則は経験則であり絶対に成り立たなくてはならない--という代物ではない．それは，導体中を流れる電流量は電圧に比例すると言っている．電流が流れると電流量に比例した電圧があるのである．その比例定数が抵抗である．普通に考えれば，この抵抗は電流の関数となる．実に不思議なことに，電流の関数となっていないのである．実際非常に小さい電流から大きな電流まで，抵抗の値は一定である．一定の値になる理由をこれから述べる．

導体中では，電子の移動が電流を担う．固定された金属原子のイオンの間を電子が通りすぎて，それが電流となる．電流は電荷の移動であったことを思い出せ．金属に外部から電場をかけない場合，その電子は熱運動のため，勝手な方向に運動をして，トータルな電子の移動は生じない(図9)．すなわち電流が生じない．ここで，外部から電場をかけるとその方向とは逆に電子は移動し始める(図 10)．これが電流である．電流が流れ始めても，その速度は圧倒的に熱運動に起因するものの方が大きい．

**図 9:** 電子は熱運動により，勝手な方向に動いている．
$\includegraphics[keepaspectratio, scale=0.7]{figure/electorn_without_E.eps}$

**図 10:** 熱運動と電場から受ける力による運動が合成される．
$\includegraphics[keepaspectratio, scale=0.7]{figure/electorn_with_E.eps}$

抵抗がどのようにして生じるかは，電子の運動を考えなくてはならない．電子はイオンと衝突を繰り返して，移動する．1回の衝突で，電子は曲げられて運動量が変化する．これを何回か繰り返すと初期状態によらず，全ての方向の同じ確率で運動量を持つようになる．ここでは，話を簡単にするために，1回の衝突で最初の運動量の記憶を忘れて全ての方向に同じ確率で運動量を持つとしよう(図11)．

**図 11:** 衝突の前後
$\includegraphics[keepaspectratio, scale=0.7]{figure/collision.eps}$

それでは，ある時刻での運動量を考えよう．そのために，各電子の最後の衝突から，この時刻までの時間と言うものを導入する．すると，ある時刻の運動量は，

$\displaystyle <m\boldsymbol{v}>=\frac{1}{N}\sum_j(m\boldsymbol{v}_j+e\boldsymbol{E}t_j)$

(19)

となる．ここで， $<m\boldsymbol{v}>$ は平均の運動量， $m\boldsymbol{v}_j$ は衝突直後の

番目の電子の運動量を表す．右辺最後の項は，運動量の変化は力積(力 $\times$ 時間)に等しいと言うことから出てくる．

ここで，左辺第1項の平均はゼロとなる．これは，衝突するとそれ以前の情報は失われて運動量は全ての方向に等確率で分配されると言う仮定による．従って，運動量はいつも同じで，

$\displaystyle m<\boldsymbol{v}>=e\boldsymbol{E}\frac{1}{N}\sum_j t_j$

(20)

となる．

の平均は，平均衝突間隔 $\tau$ に等しい．したがって，電子の平均速度は，

$\displaystyle <\boldsymbol{v}>=\frac{e\tau}{m}\boldsymbol{E}$

(21)

となる．

電子の平均速度が求まったので，電流を求めるのは簡単である．電子の平均密度をとすると，電流密度 $\boldsymbol{j}$

$\displaystyle \boldsymbol{j}$	$\displaystyle =en<\boldsymbol{v}>$
	$\displaystyle =\frac{ne^2\tau}{m}\boldsymbol{E}$	(22)

である．この式から，抵抗率は

$\displaystyle \rho=\frac{m}{ne^2\tau}$

(23)

となる．これから抵抗率は，自由電子の密度に反比例して，平均衝突間隔(時間 $\tau$ )にも反比例することが分かる．平均衝突間隔は速度に比例すると考えることができる．電子の熱運動による速度は，大体 $10^5\mathrm{[m/sec]}$ である．それに対して，電圧を印加したときの電子の速度の増加は，教科書の例題から $10^{-5}\mathrm{[m/sec]}$ 程度である．この速度に比は極めて大きい．それゆえ，多少電圧を増加させて電子の平均速度を変えても，平均衝突間隔はほとんど変わらない．それゆえ，オームの法則は広い電流の範囲で成り立つ．

実際には電流を増やすと抵抗が増加する．これは，次の理由による．電流を増加させると，発熱が増え，原子の熱振動が活発になる．そのため，衝突断面積が増える．ここでは1回の衝突で以前の運動量の情報を失うとしたが，実際には多数回の衝突が必要である．衝突断面積が増加すると以前の情報を失うまでの回数が減少し，平均衝突間隔が短くなる．そして，抵抗が増加する．もし，抵抗の温度を一定に保つと，オームの法則は本当に広い電流領域で成り立つ．

ホームページ: Yamamoto's laboratory
著者: 山本昌志

Yamamoto Masashi
平成18年6月16日